伝送路の導体は、その間にコンデンサを構成しています。 送電線の導体はコンデンサの平行板として働き、その間の空気はちょうど誘電体媒体のようなものです。 線路の静電容量は、導体間の誘導電流を生じさせます。 それは導体の長さに依存します。
ラインの静電容量は、伝送線路の長さに比例しています。 その影響は，短い（長さが80km以下）低電圧送電線の性能には無視できるほどです。 高電圧で長い線路の場合、最も重要なパラメータの1つとみなされる。
2線式線路の静電容量
伝送線路の静電容量はコンダクタンスとともに、シャントアドミタンスを形成している。 伝送線路のコンダクタンスは、導体表面での漏れによるものです。 半径rの2本の導体a、bからなる線路を考える。 導体間の距離をDとすると、下図のようになります。-
導体 a と b の間の電位差は
ここで、qa – 導体 a の電荷
qb – 導体 b の電荷
Vab – 導体 a と b の電位差
ε- 絶対誘電率
ですから、以下のようになります。
これらの値を電圧の式に代入すると
導体間の静電容量は
線間容量と呼ばれます。
二つの導体a、bが反対に帯電しており、それらの間の電位差がゼロであれば、各導体の電位は1/2 Vabで与えられる。
各導体とゼロ電位の点n間の静電容量は
Capacitance Cnは中立または接地への容量
Capacitance Cabは二つの同じ容量a、bを直列したもので、静電容量と呼ばれる。 したがって、中性点までの静電容量は、導体間の静電容量の2倍、すなわち
絶対誘電率εは
ここでεoは自由空間の誘電率、εrは媒体の相対誘電率で与えられる。
空気の場合
一導体と中性線の間の静電容量リアクタンス
対称三相線
以下に示す対称三相線に平衡系の電圧をかける
等角間隔の三相線の位相図が以下に示す通りである。
中性点に対する導体aの電圧を基準位相とすると
導体aとbの電位差は
同様に導体aとcの電位差は
(1) と (2) 式を加えて、(1)式が得られます。 が得られる
も。
(3)式と(4)式より
式より
線対中性点容量
対称型三相線は二線式と同じ静電容量とすることができる。